在直流電路中，功耗僅是直流電壓乘以直流電流（以瓦特為單位）的乘積。但是，對于帶有無功分量的交流電路，我們必須以不同的方式計算消耗的功率。

電功率是電路中能量消耗的“速率”，因此，所有電氣和電子組件及設(shè)備都對其可安全處理的電功率量有所限制。例如，一個1/4瓦的電阻器或一個20瓦的放大器，電力可能隨直流量或交流量而隨時間變化。電路在任何時刻的電量都稱為瞬時電量，它由功率等于伏特乘以安培（P = V * I）的眾所周知的關(guān)系給出。因此，一瓦特（每秒消耗一焦耳的能量的比率）將等于一伏特乘以一安培的伏安乘積。

那么，電路元件吸收或提供的功率就是該元件兩端的電壓V和流經(jīng)該元件的電流I的乘積。因此，如果我們有一個電阻為“ R”歐姆的直流電路，則電阻的耗散功率（以瓦特為單位）可以通過以下任一通用公式得出：

電源

其中：V是直流電壓，I是直流電流，R是電阻值。

因此，只有當(dāng)電壓和電流同時存在時，電路中的功率才存在，即沒有開路或閉路條件?？紤]以下標(biāo)準(zhǔn)電阻直流電路的簡單示例：

直流電阻電路

交流電路中的電力在直流電路中，電壓和電流通常是恒定的，不會隨時間變化，因為沒有與電源相關(guān)的正弦波形。但是，在交流電路中，電壓，電流和功率的瞬時值受電源的影響而不斷變化。因此，我們無法以與直流電路相同的方式來計算交流電路中的功率，但仍可以說功率（p）等于電壓（v）乘以安培（i）。

另一個重要的一點是，交流電路包含電抗，因此存在功率成分，這是由該成分產(chǎn)生的磁場和/或電場造成的。結(jié)果是，與純電阻組件不同，該功率被存儲，然后在正弦波形經(jīng)過一個完整的周期周期后返回電源。

因此，電路吸收的平均功率是一個完整周期內(nèi)存儲的功率與返回的功率之和。因此，電路的平均功耗將是一個完整周期內(nèi)瞬時功率與瞬時功率的平均值p，瞬時功率p定義為瞬時電壓v與瞬時電流i的乘積。請注意，由于正弦函數(shù)是周期性且連續(xù)的，因此在所有時間內(nèi)給出的平均功率將與在單個周期內(nèi)給出的平均功率完全相同。

讓我們假設(shè)電壓和電流的波形都是正弦波，因此我們回想一下：

正弦電壓波形

由于瞬時功率是任何時刻的功率，因此：

應(yīng)用以下公式的三角積和和：

和θ =θ v - θ 我入上式（電壓和電流波形之間的相位差）給出：

其中V和I分別是正弦波形的均方根（rms）值，v 和i，θ是兩個波形之間的相位差。因此，我們可以將瞬時功率表示為：

瞬時交流功率方程

該方程式向我們顯示瞬時交流功率具有兩個不同的部分，因此是這兩個項的總和。第二項是隨時間變化的正弦曲線，由于項的2ω部分，其頻率等于電源角頻率的兩倍。但是，第一項是一個常數(shù)，其值僅取決于電壓（V）和電流（I）之間的相位差θ。

由于瞬時功率會隨著時間的變化而正弦曲線的輪廓不斷變化，因此很難進行測量。因此，在數(shù)學(xué)上使用冪的平均值或平均值更方便，也更容易。因此，在固定的周期數(shù)內(nèi)，正弦曲線瞬時功率的平均值簡單地表示為：

其中V和I是正弦有效值，而θ（Theta）是電壓和電流之間的相角。功率單位為瓦特（W）。

如圖所示，也可以使用流過電路的電壓V rms或電流I rms，從電路的阻抗（Z）中找到在電路中耗散的交流電源。

交流電路中的電源（二）

50Hz正弦電源的電壓和電流值分別為：v t = 240 sin（ωt+60°）Volts和i t = 5 sin（ωt-10°）Amps。求出電路的瞬時功率和平均功率值。

由上可知，電路吸收的瞬時功率為：

從上面應(yīng)用三角恒等式規(guī)則可得出：

然后計算平均功率為：

您可能已經(jīng)注意到205.2瓦的平均功率值也是瞬時功率p（t）的第一項值，因為該第一項常數(shù)值是電源和負(fù)載之間的平均或平均能量變化率。

純電阻電路中的交流電源

到目前為止，我們已經(jīng)看到，在直流電路中，功率等于電壓和電流的乘積，這種關(guān)系對于純電阻交流電路也是如此。電阻器是消耗能量的電氣設(shè)備，電阻器中的功率由p = VI = I 2 R = V 2 / R給出。這種力量永遠(yuǎn)是積極的。

如圖所示，考慮下面的純電阻性電路（即，無窮大電容，C =∞，零電感，L = 0），其電阻器連接到交流電源。

純電阻電路

當(dāng)將純電阻器連接到正弦電壓電源時，流經(jīng)電阻器的電流將與電源電壓成比例地變化，即電壓和電流波形彼此“同相”。由于電壓波形和電流波形之間的相位差為0 o，導(dǎo)致cos 0°的相位角等于1。

然后，電阻器消耗的電能為：

純電阻中的電能

由于電壓和電流波形是同相的，即兩個波形同時達(dá)到其峰值，并且同時也通過零，因此上面的功率方程式減小為：V * I。因此，可以通過將兩個波形相乘得到伏安乘積來找到任意時刻的功率。這稱為“有功功率”，以瓦特（W），千瓦（kW），兆瓦（MW）等度量的（P）。

純電阻的交流電源波形

該圖顯示了電壓，電流和相應(yīng)的功率波形。由于電壓波形和電流波形都是同相的，因此在正半周期內(nèi)，當(dāng)電壓為正時，電流也為正，因此功率為正，正數(shù)乘以正數(shù)就等于正數(shù)。在負(fù)半周期內(nèi)，電壓為負(fù)，導(dǎo)致功率為正的電流也為負(fù)，因為負(fù)乘以負(fù)就等于正。

然后，在純電阻電路中，在電流流過電阻器的所有時間中都會消耗電能，并表示為：P = V * I = I 2 R瓦。請注意，V和I都可以是其均方根值，其中：V = I * R和I = V / R

純感應(yīng)電路中的交流電源

在L Henries的純電感性電路（即，無窮大電容，C =∞，零電阻，R = 0）中，電壓和電流波形不是同相的。每當(dāng)將變化的電壓施加到純感應(yīng)線圈上時，由于其自感，線圈會產(chǎn)生“反”電動勢。這種自感與線圈中流動的電流相反并限制了其變化。

反電動勢的作用是，電流不能立即與施加的電壓同相地通過線圈，從而導(dǎo)致電流波形在電壓峰值之后的某個時間達(dá)到其峰值或最大值。結(jié)果是，在純電感電路中，如圖所示，電流總是在電壓之后“滯后”（ELI）90°（π/ 2）。

純感應(yīng)電路

上面的波形向我們展示了純電感線圈上的瞬時電壓和瞬時電流隨時間的變化。最大電流I max出現(xiàn)在電壓的最大值（峰值）之后的一個四分之一周期（90°）內(nèi)。此處顯示的電流在電壓周期開始時具有負(fù)的最大值，并且當(dāng)電壓波形在90°處達(dá)到最大值時，通過零增加到其正的最大值。

因此，由于電壓和電流波形不再一起上升和下降，而是在線圈中引入了90°（π/ 2）的相移，因此電壓和電流波形彼此“異相”另一種是電壓使電流領(lǐng)先90°。由于電壓波形和電流波形之間的相位差為90°，因此相位角導(dǎo)致cos 90° = 0。

因此，由一個純電感器Q L存儲的電能由下式給出：

純電感中的有功功率

顯然，純電感器不會消耗或消耗任何有功或有功功率，但是由于我們同時具有電壓和電流，因此在表達(dá)式中使用cos（θ）：P = V * I * cos（θ）不再有效。在這種情況下，電流和電壓的乘積是虛功率，通常稱為“無功功率”，（Q）以無功伏安（VAr），千伏無功（KVAr）等度量。

伏安無功，VAr不應(yīng)與用于有功功率的瓦特（W）混淆。VAr代表彼此異相90°的伏特和安培數(shù)的乘積。為了在數(shù)學(xué)上識別無功平均功率，使用了正弦函數(shù)。然后，電感中平均無功功率的等式變?yōu)椋?/p>

純電感中的無功功率

像有功功率（P）一樣，無功功率（Q）也取決于電壓和電流，還取決于它們之間的相位角。因此，它是所施加電壓與電流分量的乘積，該分量與所示電壓異相90°。

純電感器的交流電源波形

在0°和90°夾角之間的電壓波形的正一半中，電感電流為負(fù)，而電源電壓為正。因此，伏特和安培乘積給出的負(fù)功率為負(fù)乘以正等于負(fù)。在90 °和180°之間，電流和電壓波形均為正值，從而產(chǎn)生正功率。該正功率表示線圈正在消耗電源的電能。

在介于180°和270°之間的電壓波形的負(fù)一半中，存在負(fù)電壓和表示負(fù)功率的正電流。該負(fù)功率表示線圈正在將存儲的電能返回給電源。在270°和360°之間，電感器電流和電源電壓均為負(fù)值，從而導(dǎo)致一段正功率。

然后，在電壓波形的一個完整周期內(nèi)，我們有兩個相同的正負(fù)功率脈沖，其平均值為零，因此，由于功率交替往返于電源，因此沒有實際功率用完。這意味著純電感器在一個完整周期內(nèi)所消耗的總功率為零，因此電感器的無功功率不會執(zhí)行任何實際工作。

純電容電路中的交流電源C Farads的純電容性電路（電感為零，L = 0，無窮大電阻，R =∞）具有延遲電路兩端電壓變化的特性。電容器以電介質(zhì)形式的電場形式存儲電能，因此純電容器不會耗散任何能量，而是將其存儲起來。

在純電容電路中，電壓不能與電流同相增加，因為它需要首先“充電”電容器極板。這導(dǎo)致電壓波形在電流波形之后的某個時間達(dá)到其峰值或最大值。結(jié)果是，在純電容電路中，電流始終將電壓“領(lǐng)先”（ICE）90°（ω/ 2），如圖所示。

純電容電路

然后計算平均功率為：

您可能已經(jīng)注意到205.2瓦的平均功率值也是瞬時功率p（t）的第一項值，因為該第一項常數(shù)值是電源和負(fù)載之間的平均或平均能量變化率。

純電阻電路中的交流電源

到目前為止，我們已經(jīng)看到，在直流電路中，功率等于電壓和電流的乘積，這種關(guān)系對于純電阻交流電路也是如此。電阻器是消耗能量的電氣設(shè)備，電阻器中的功率由p = VI = I 2 R = V 2 / R給出。這種力量永遠(yuǎn)是積極的。

如圖所示，考慮下面的純電阻性電路（即，無窮大電容，C =∞，零電感，L = 0），其電阻器連接到交流電源。

純電阻電路

當(dāng)將純電阻器連接到正弦電壓電源時，流經(jīng)電阻器的電流將與電源電壓成比例地變化，即電壓和電流波形彼此“同相”。由于電壓波形和電流波形之間的相位差為0 o，導(dǎo)致cos 0°的相位角等于1。

然后，電阻器消耗的電能為：

純電阻中的電能

由于電壓和電流波形是同相的，即兩個波形同時達(dá)到其峰值，并且同時也通過零，因此上面的功率方程式減小為：V * I。因此，可以通過將兩個波形相乘得到伏安乘積來找到任意時刻的功率。這稱為“有功功率”，以瓦特（W），千瓦（kW），兆瓦（MW）等度量的（P）。

純電阻的交流電源波形

該圖顯示了電壓，電流和相應(yīng)的功率波形。由于電壓波形和電流波形都是同相的，因此在正半周期內(nèi)，當(dāng)電壓為正時，電流也為正，因此功率為正，正數(shù)乘以正數(shù)就等于正數(shù)。在負(fù)半周期內(nèi)，電壓為負(fù)，導(dǎo)致功率為正的電流也為負(fù)，因為負(fù)乘以負(fù)就等于正。

然后，在純電阻電路中，在電流流過電阻器的所有時間中都會消耗電能，并表示為：P = V * I = I 2 R瓦。請注意，V和I都可以是其均方根值，其中：V = I * R和I = V / R

純感應(yīng)電路中的交流電源

在L Henries的純電感性電路（即，無窮大電容，C =∞，零電阻，R = 0）中，電壓和電流波形不是同相的。每當(dāng)將變化的電壓施加到純感應(yīng)線圈上時，由于其自感，線圈會產(chǎn)生“反”電動勢。這種自感與線圈中流動的電流相反并限制了其變化。

反電動勢的作用是，電流不能立即與施加的電壓同相地通過線圈，從而導(dǎo)致電流波形在電壓峰值之后的某個時間達(dá)到其峰值或最大值。結(jié)果是，在純電感電路中，如圖所示，電流總是在電壓之后“滯后”（ELI）90°（π/ 2）。

純感應(yīng)電路

上面的波形向我們展示了純電感線圈上的瞬時電壓和瞬時電流隨時間的變化。最大電流I max出現(xiàn)在電壓的最大值（峰值）之后的一個四分之一周期（90°）內(nèi)。此處顯示的電流在電壓周期開始時具有負(fù)的最大值，并且當(dāng)電壓波形在90°處達(dá)到最大值時，通過零增加到其正的最大值。

因此，由于電壓和電流波形不再一起上升和下降，而是在線圈中引入了90°（π/ 2）的相移，因此電壓和電流波形彼此“異相”另一種是電壓使電流領(lǐng)先90°。由于電壓波形和電流波形之間的相位差為90°，因此相位角導(dǎo)致cos 90° = 0。

因此，由一個純電感器Q L存儲的電能由下式給出：

純電感中的有功功率

顯然，純電感器不會消耗或消耗任何有功或有功功率，但是由于我們同時具有電壓和電流，因此在表達(dá)式中使用cos（θ）：P = V * I * cos（θ）不再有效。在這種情況下，電流和電壓的乘積是虛功率，通常稱為“無功功率”，（Q）以無功伏安（VAr），千伏無功（KVAr）等度量。

伏安無功，VAr不應(yīng)與用于有功功率的瓦特（W）混淆。VAr代表彼此異相90°的伏特和安培數(shù)的乘積。為了在數(shù)學(xué)上識別無功平均功率，使用了正弦函數(shù)。然后，電感中平均無功功率的等式變?yōu)椋?/p>

純電感中的無功功率

像有功功率（P）一樣，無功功率（Q）也取決于電壓和電流，還取決于它們之間的相位角。因此，它是所施加電壓與電流分量的乘積，該分量與所示電壓異相90°。

純電感器的交流電源波形

在0°和90°夾角之間的電壓波形的正一半中，電感電流為負(fù)，而電源電壓為正。因此，伏特和安培乘積給出的負(fù)功率為負(fù)乘以正等于負(fù)。在90 °和180°之間，電流和電壓波形均為正值，從而產(chǎn)生正功率。該正功率表示線圈正在消耗電源的電能。

在介于180°和270°之間的電壓波形的負(fù)一半中，存在負(fù)電壓和表示負(fù)功率的正電流。該負(fù)功率表示線圈正在將存儲的電能返回給電源。在270°和360°之間，電感器電流和電源電壓均為負(fù)值，從而導(dǎo)致一段正功率。

然后，在電壓波形的一個完整周期內(nèi)，我們有兩個相同的正負(fù)功率脈沖，其平均值為零，因此，由于功率交替往返于電源，因此沒有實際功率用完。這意味著純電感器在一個完整周期內(nèi)所消耗的總功率為零，因此電感器的無功功率不會執(zhí)行任何實際工作。

純電容電路中的交流電源C Farads的純電容性電路（電感為零，L = 0，無窮大電阻，R =∞）具有延遲電路兩端電壓變化的特性。電容器以電介質(zhì)形式的電場形式存儲電能，因此純電容器不會耗散任何能量，而是將其存儲起來。

在純電容電路中，電壓不能與電流同相增加，因為它需要首先“充電”電容器極板。這導(dǎo)致電壓波形在電流波形之后的某個時間達(dá)到其峰值或最大值。結(jié)果是，在純電容電路中，電流始終將電壓“領(lǐng)先”（ICE）90°（ω/ 2），如圖所示。

純電容電路

該波形向我們顯示了純電容器兩端的電壓和電流隨時間的變化。最大電流Im出現(xiàn)在電壓的最大值（峰值）之前的一個四分之一周期（90°）。此處顯示的電流在電壓周期開始時具有正的最大值，并且流過零，當(dāng)電壓波形在90°處達(dá)到最大值時減小到其負(fù)的最大值。與純感應(yīng)電路相反的相移。

因此，對于純電容性電路，相角θ= -90°，電容器中平均無功功率的等式變?yōu)椋?/p>

純電容器中的無功功率

其中–V * I * sin（θ）是負(fù)正弦波。同樣，容性無功功率的符號是Q C，其度量單位相同，即與電感器相同的伏安無功（VAR）。然后我們可以看到，就像上面的純電感電路一樣，純電容器不會消耗或消耗任何有功功率或有功功率P。

純電容器的交流電源波形

在0的角度之間的電壓波形的正半周和90°，無論是電流和電壓波形是在產(chǎn)生正功率值正被消耗。在90°至180°之間，電容器電流為負(fù)，電源電壓仍為正。因此，伏安乘積給出的負(fù)功率為負(fù)乘以正等于負(fù)。該負(fù)功率表示線圈正在將存儲的電能返回給電源。

在介于180°和270°之間的電壓波形的負(fù)一半中，電容器電流和電源電壓均為負(fù)值，從而導(dǎo)致一段正功率。這個正功率周期表示線圈正在消耗電源的電能。在270°和360°之間，存在負(fù)電壓和正電流，再次表示負(fù)功率。

然后，在電壓波形的一個完整周期內(nèi)，存在與純電感電路相同的情況，因為我們有兩個相同的正負(fù)功率脈沖，其平均值為零。因此，從電源到電容器的功率恰好等于電容器返回電源的功率，因此沒有實際功率用完，因為功率交替地流入和流出電源。這意味著純電容器在一個完整周期內(nèi)所消耗的總功率為零，因此電容器的無功功率不會執(zhí)行任何實際工作。

電源示例2

電阻為30歐姆，電感為200mH的電磁線圈連接到230VAC，50Hz電源。計算：（a）螺線管阻抗，（b）螺線管消耗的電流，（c）電流與施加電壓之間的相角，以及（d）螺線管消耗的平均功率。

給出的數(shù)據(jù)為：R =30Ω，L = 200mH，V = 230V和?= 50Hz。

（a）電磁線圈的阻抗（Z）：

（b）電磁線圈消耗的電流（I）：

（c）相角θ：

（d）電磁線圈平均消耗的交流功率：

交流電源摘要我們在這里已經(jīng)看到，在交流電路中，純無源電路中流動的電壓和電流通常是異相的，因此，它們不能用于完成任何實際工作。我們還看到，在直流（DC）電路中，電功率等于電壓乘以電流，即P = V * I，但是我們無法按照與交流電路相同的方式進行計算。考慮任何相位差，在純電阻電路中，電流和電壓都是同相的，并且電阻通常將所有電能消耗為熱量。最后，沒有電力返回到電源或電路。

因此，在包含電抗的純電感或純電容電路中，（X）電流將使電壓超前或滯后恰好為90°（相角），因此功率既被存儲又返回電源。因此，在一個完整的周期內(nèi)計算出的平均功率將等于零。電阻（R）消耗的電功率稱為有功功率或有功功率，只需將均方根電壓乘以均方根電流即可獲得。電抗所存儲的功率（X）稱為無功功率，是通過將它們之間的電壓，電流和相角的正弦值相乘而獲得的。相角的符號是θ（Theta），它表示AC電路相對于總無功阻抗（Z）的低效率，該阻抗與電路中的電流相反。

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