量子反?；魻栃且环N無需外加磁場的量子霍爾效應，是微觀尺度下電子的量子行為在宏觀世界里精確而完美的體現(xiàn)。它不僅可以用來構建多種新奇的拓撲量子物態(tài)，也是量子霍爾效應在電子學器件中實際應用的關鍵。量子反?；魻栃诹愦艌鱿戮哂袩o耗散的手性導電邊緣態(tài)和精確的量子電阻，更有利于實現(xiàn)低能耗電子器件，在物質科學、精密測量和電子器件領域中具有非常廣闊的應用前景。量子反?；魻栃擅绹锢韺W家F。 D。 M。 Haldane （2016年諾貝爾物理學獎獲得者）于1988年從理論上預言。2013年Cui-Zu Chang 等在鉻（Cr）摻雜的拓撲絕緣體薄膜中首次從實驗上觀測到了陳數(shù)為1的量子反?；魻栃⊿cience 340，167-170 （2013） ）。

截止目前，量子反?；魻栃言诖判該诫s的拓撲絕緣體（Cr 或V 摻雜的（Bi，Sb）2Te3）外延薄膜、機械剝離的本征磁性拓撲絕緣體（MnBi2Te4）薄片和魔角石墨烯中實現(xiàn)。然而，這些量子霍爾絕緣體系統(tǒng)在零磁場下只能提供單個的無耗散導電邊緣態(tài)，從而限制了量子反?；魻栃膽门c發(fā)展。高陳數(shù)的量子反常霍爾絕緣體不僅可以減小導線與量子反?；魻栃骷g的接觸電阻，還在拓撲量子計算領域具有重要應用價值。因此，實現(xiàn)零磁場下高陳數(shù)的量子反常霍爾效應及其陳數(shù)的調(diào)控，進而達到無耗散量子通道的精準控制，對于低耗散電子器件與拓撲量子計算的發(fā)展具有重要的科學意義和應用價值。

近日，美國賓夕法尼亞州立大學物理系的Cui-Zu Chang課題組與Chaoxing Liu課題組合作， 通過制備磁性拓撲絕緣體多層結構，首次在零磁場下實現(xiàn)了量子反常霍爾絕緣體的陳數(shù)調(diào)控。該工作以“Tuning the Chern Number in Quantum Anomalous Hall Insulators” 為題，于2020年 12月16 日以Article形式在線發(fā)表在《Nature》期刊上。賓夕法尼亞州立大學物理系博士研究生Yi-Fan Zhao、 Ruoxi Zhang 和Ruobing Mei 為文章的共同第一作者。其他合作者還包括賓夕法尼亞州立大學物理系的Moses H。 W。 Chan 教授 和 Nitin Samarth 教授。

圖1：高陳數(shù)量子反?；魻栃骷疽鈭D（用樂高積木表示，紅色為磁性摻雜拓撲絕緣體，灰色為非摻雜拓撲絕緣體，藍色通道為無耗散的手性導電邊緣態(tài)）和實驗數(shù)據(jù)

如圖1所示，研究者利用分子束外延技術（MBE）制備了高濃度磁性元素Cr摻雜的 Crx（Bi，Sb）2-xTe3/（Bi，Sb）2Te3拓撲絕緣體多層結構。高濃度摻雜的磁性拓撲絕緣體Crx（Bi，Sb）2-xTe3層打破了相鄰的非摻雜拓撲絕緣體（Bi，Sb）2Te3層的時間反演對稱性，使其表現(xiàn)出陳數(shù)為1的量子反?；魻栃Ｍ瑫r，高濃度的Cr摻雜減弱了磁性拓撲絕緣體的自旋軌道耦合，使其變得拓撲平庸，從而分隔開了相鄰陳數(shù)為1的量子反常霍爾絕緣體。如果相鄰量子反?；魻柦^緣體間的相互作用比較弱，通過重復疊加Crx（Bi，Sb）2-xTe3與（Bi，Sb）2Te3層， 便可以得到任意陳數(shù)的量子反?；魻柦^緣體。實驗中，研究者通過這種方法，得到了陳數(shù)從 2到 5的量子反?；魻柦^緣體。這些高陳數(shù)量子反?；魻柦^緣體在零磁場下均呈現(xiàn)出高精度的量子化霍爾平臺以及接近消失的電阻。

圖2：量子反?；魻柦^緣體中的陳數(shù)調(diào)控。通過（a）改變磁性摻雜的濃度或（b）中間磁性摻雜絕緣體的厚度實現(xiàn)量子反?；魻柦^緣體的陳數(shù)調(diào)控。（c）五層結構中非平庸表面態(tài)數(shù)目的變化。一對非平庸表面態(tài)貢獻陳數(shù)為1。

磁性拓撲絕緣體多層結構中實現(xiàn)高陳數(shù)量子反?；魻栃年P鍵在于高濃度的Cr摻雜減弱了磁性拓撲絕緣體層的自旋軌道耦合，使其變得拓撲平庸，從而使磁性摻雜拓撲絕緣體Crx（Bi，Sb）2-xTe3與非摻雜拓撲絕緣體（Bi，Sb）2Te3的界面處出現(xiàn)了新拓撲表面態(tài)。即通過改變磁性元素Cr的摻雜量可以實現(xiàn)量子反?；魻柦^緣體陳數(shù)的有效調(diào)控。以五層結構為例 （圖2c），摻雜濃度較高時，器件表現(xiàn)出陳數(shù)為2的量子反常霍爾效應；而當摻雜濃度較低時，器件則表現(xiàn)出陳數(shù)為1的量子反?；魻栃▓D2a）。

當摻雜濃度確定時，量子反?；魻柦^緣體的陳數(shù)還會受到非摻雜拓撲絕緣體（Bi， Sb）2Te3 層間相互作用的影響。距離越近，相互作用越強。只有當相鄰的非摻雜拓撲絕緣體（Bi，Sb）2Te3層間相互作用小于一定臨界值時，器件才會表現(xiàn)出高陳數(shù)量子反?；魻栃Ｑ芯空邆兺ㄟ^控制中間磁性摻雜拓撲絕緣體Crx（Bi，Sb）2-xTe3層的厚度同樣實現(xiàn)了對量子反?；魻柦^緣體的陳數(shù)調(diào)控。實驗發(fā)現(xiàn)，當磁性摻雜拓撲絕緣體Crx（Bi，Sb）2-xTe3層厚小于或等于1納米時，器件表現(xiàn)出陳數(shù)為1的量子反?；魻栃淮笥诨虻扔?納米時，器件表現(xiàn)出陳數(shù)為2的量子反?；魻栃▓D2b）。

量子反常霍爾效應在凝聚態(tài)物理學中具有極其重要的地位。量子反?；魻柦^緣體陳數(shù)調(diào)控的實驗實現(xiàn)，豐富了量子世界已知的拓撲物相，并為時間反演對稱性破缺下拓撲相變研究和探尋磁性外爾半金屬態(tài)在內(nèi)的新拓撲物態(tài)提供了新的平臺。同時，實驗上實現(xiàn)的對手性邊緣態(tài)數(shù)量調(diào)控，也讓基于量子反常霍爾效應的多通道量子存儲器件和拓撲量子計算機的研發(fā)成為了可能。零磁場下量子反常霍爾絕緣體中的陳數(shù)調(diào)控，將開啟量子反?；魻栃芯康男缕隆?/span>

責任編輯：PSY