連接到正弦電源的電容會(huì)產(chǎn)生電源頻率和電容大小的影響，當(dāng)電容器連接在直流直流電源電壓上時(shí)，它們會(huì)被充電到施加的電壓，就像臨時(shí)存儲(chǔ)設(shè)備一樣，只要電源電壓存在，就會(huì)無(wú)限期地保持或保持該電荷。

在充電過(guò)程中，充電電流，（i）將流入電容器對(duì)面電壓的任何變化，其速率等于電路板上電荷的變化率。

該充電電流可定義為：i = CdV / dt。一旦電容器“完全充電”，電容器就會(huì)阻止任何更多電子流入其板上，因?yàn)樗鼈円呀?jīng)飽和。但是，如果我們應(yīng)用交流電或交流電源，電容器將以由電源頻率確定的速率交替充電和放電。然后交流電路中的電容隨著電容器的不斷充電和放電而隨頻率變化。

我們知道電子在電容板上的流動(dòng)與電容器成正比這些板上的電壓變化率。然后，我們可以看到AC電路中的電容器在其板上的電壓相對(duì)于時(shí)間不斷變化時(shí)（例如在AC信號(hào)中）通過(guò)電流，但是當(dāng)施加的電壓具有恒定值時(shí)它不喜歡通過(guò)電流。例如在DC信號(hào)中?？紤]下面的電路。

交流電容電路

在上面的純電容電路中，電容器直接連接在交流電源電壓上。隨著電源電壓的增加和減少，電容器就這種變化進(jìn)行充電和放電。我們知道充電電流與板上電壓的變化率成正比，當(dāng)電源電壓從正半周期到負(fù)半周期交叉時(shí)，這個(gè)變化率最大，反之亦然。沿正弦波0 o 和180 o 。

因此，當(dāng)AC正弦波超過(guò)其最大值或最小值時(shí)，電壓變化最小峰值電壓電平，（ Vm ）。在循環(huán)中的這些位置，最大或最小電流流過(guò)電容器電路，如下所示。

交流電容器相量圖

在0 o 時(shí)，電源電壓的變化率在正方向上增加，導(dǎo)致該時(shí)刻的最大充電電流。當(dāng)施加的電壓在90 o 達(dá)到最大峰值時(shí)，電源電壓不會(huì)增加或減少，因此電流沒(méi)有流過(guò)電路。

當(dāng)施加的電壓在180 o 時(shí)開(kāi)始降至零，電壓的斜率為負(fù)，因此電容器在負(fù)方向上放電。在沿著線(xiàn)的180 o 點(diǎn)處，電壓的變化率再次達(dá)到最大值，因此最大電流在該瞬間流動(dòng)，依此類(lèi)推。

然后我們可以說(shuō)對(duì)于交流電路中的電容器，只要施加的電壓達(dá)到最大值，瞬時(shí)電流就會(huì)達(dá)到最小值或?yàn)榱?當(dāng)施加的電壓達(dá)到最小值或?yàn)榱銜r(shí)，電流的瞬時(shí)值也會(huì)達(dá)到其最大值或峰值。

從上面的波形中，我們可以看到電流正在引導(dǎo)電壓1/4周期或90 o ，如矢量圖所示。然后我們可以說(shuō)，在純電容電路中，交流電壓滯后電流90 o 。

我們知道流過(guò)電容的電流交流電路中的電壓與施加電壓的變化率相反，但就像電阻一樣，電容器也提供某種形式的電阻來(lái)阻止通過(guò)電路的電流，但在交流電路中使用電容器，這種交流電阻稱(chēng)為電抗或更常見(jiàn)于電容電路中，電容電抗，因此交流電路中的電容會(huì)受到電容電抗的影響。

電容電抗<純電容電路中的/ h2>

電容電抗僅與交流電路中的電流相反。與電阻一樣，電抗也以歐姆為單位測(cè)量，但是給出符號(hào) X 以區(qū)別于純電阻值。由于電抗是一種也可以應(yīng)用于電感器和電容器的量，當(dāng)與電容器一起使用時(shí)，它通常被稱(chēng)為電容電抗。

對(duì)于交流電路中的電容器，容性電抗的符號(hào)為 Xc 。那么我們實(shí)際上可以說(shuō)電容電抗是一個(gè)隨頻率變化的電容電阻值。此外，容性電抗取決于法拉電容的電容以及交流波形的頻率，用于定義容抗的公式如下：

電容電抗

其中： F 以赫茲為單位， C 以法拉為單位。 2π?也可以統(tǒng)稱(chēng)為希臘字母Omega，ω來(lái)表示角頻率。

來(lái)自電容上面的電抗公式可以看出，如果頻率或電容中的任何一個(gè)增加，則總電容電抗將減小。隨著頻率接近無(wú)窮大，電容器的電抗將減小到零，就像一個(gè)完美的導(dǎo)體一樣。

然而，當(dāng)頻率接近零或直流時(shí)，電容器的電抗會(huì)增加到無(wú)窮大，就像一個(gè)非常大的電阻。這意味著對(duì)于任何給定的電容值，電容電抗與頻率“成反比”，如下所示：

對(duì)頻率的電容電抗

電容器的容抗隨著其上的頻率增加而減小，因此容抗與頻率成反比。

對(duì)電流的反對(duì)，板上的靜電電荷（其交流電容值）保持不變，因?yàn)殡娙萜髟诿總€(gè)半周期內(nèi)更容易完全吸收其電路板上電荷的變化。

同樣隨著頻率的增加，電流也會(huì)增加通過(guò)電容器的值增加，因?yàn)槠潆娐钒迳系碾妷鹤兓试黾印?/p>

然后我們可以看到在DC處電容器具有無(wú)限電抗（開(kāi)路），在非常高的頻率下電容器為零電抗（短路）。

交流電容示例No1

查找均方根電流當(dāng)一個(gè)4μF電容連接到880V，60Hz電源時(shí)，在AC電容電路中流動(dòng)。

在AC中電路，通過(guò)電容器的正弦電流，其導(dǎo)致電壓90 o ，隨著電容器被施加的電壓持續(xù)充電和放電而隨頻率變化。電容器的交流阻抗稱(chēng)為電抗，因?yàn)槲覀兲幚淼氖请娙萜麟娐?，通常稱(chēng)為電容電抗， X C

交流電容示例No.2。

當(dāng)平行板電容連接到60Hz交流電源時(shí)，發(fā)現(xiàn)其電抗為390歐姆。以微法計(jì)算電容值。

此容性電抗與頻率成反比并產(chǎn)生正如我們?cè)贏C理論部分的AC電容教程中所看到的那樣，電流交流電路周?chē)碾娏髁鲃?dòng)的反對(duì)。